連続の方程式︵れんぞくのほうていしき、英: equation of continuity、連続方程式、連続の式、連続式などとも言う︶は物理学で一般的に適用できる方程式で、﹁原因もなく物質が突然現れたり消えたりすることはない﹂という自然な考え方を表す。
保存則と密接に関わっている。
狭義には、流体力学における質量保存則
︵ρは密度、v は流れの速度、t は時間である。∇はナブラを参照。︶
あるいは、この式を非圧縮性流体に適用した
を指す。
広義には、スカラー物理量 qについての保存則
︵ρ‥q の密度、j‥q の流束︶
あるいは、更に一般化して、q の輸送方程式︵一般の保存則︶
︵σ‥q の湧き出し密度︶
を指すこともある。
領域 Ω における物理量 q の総量 M の時間変化を q の生成と流出と合わせて図示したもの。代表点のみの軌跡を記している。青い点の個数はΩにおけるq の総量 M (t ) を表す。ピンクの点の個数は湧き出し Δt S を、黄色の点は流れだす流量 Δt J を表す。図より
が成り立つ事がわかる。
広義の連続の式をフラックス形式あるいは一般の保存則という[1]。q をあるスカラー物理量、Ωを固定された有界積分領域、∂ΩをΩの境界である閉曲面とする。
q についての連続の式は、
領域 Ω における qの単位時間あたりの増加量
と 境界 ∂Ω における qの単位時間あたりの流出量︵流量︶ Jとの和は、 領域Ωにおける qの単位時間あたりの湧き出し量 Sに等しい。
と表現できる。
ここで qは連続的に分布する量であり、上述の量はすべて何らかの﹁密度量﹂で表現できなければいけない。そこで、q の密度 ρ、q の流束 j、q の湧き出し密度 σ を導入すると、
と表せる。ここで、dS は、境界 ∂Ω 上の微小素片における外向きの面積ベクトルであり、第2式は流束と面積ベクトルとの積の総和が境界を通って流れ出す qの流量であることを表している。
これにより連続の式は
となる。
ガウスの定理を使って第2項を体積積分で書き換え、第1項の時間微分と体積積分を交換すると
となるので、微分形
が得られる。
特に、湧き出しがないときの連続の式
を保存形、あるいは、q の保存則の微分形と呼ぶ。
速度が vで表される流れを考える。ρを質量密度、j を質量の流束とする。流れ、すなわち、移流あるいは対流は速度 vでの物質の移動であるので、流束は
となる[2]。
質量保存則から連続の式は
となる。
速度が vで表される流れにおける連続の方程式は、質量保存則とレイノルズの輸送定理を用いても導ける[1]。
ここで、
は実質微分であり、Ω(t ) は流れと共に移動する任意の積分領域とする。1番目の等式は質量保存則を、2番目の等式はレイノルズの輸送定理を表している。
これより、
が成立する。
この式は、実質微分の定義
と公式
を使って、
と等価であることがわかる。
連続の方程式
に対して、非圧縮性流体の性質︵密度が一定であること︶を付加すると、非圧縮性流体における連続の式が導き出される。密度が一定というのは、空間的に一様という意味ではなく、変形していく領域内で一定という意味である[2]。つまり、
となるので、ρ≠ 0 であることから、
を得る。この式を非圧縮性条件ともいう。
この条件を満たす流れにおいて、流れていく流体要素の体積は不変である。
量子力学における連続の式は確率の保存則を表す[4]。
Ψ(r , t) を規格化された波動関数とする。確率密度 ρ、確率流束 jを
と定義すると、シュレディンガー方程式
を用いて、確率に対する連続の式
が得られる。
シュレディンガー方程式とその複素共役の式
-
それぞれに Ψ* , Ψ をそれぞれ掛けて2式の差を取ると
-
更に
-
となり、連続の式
-
ただし、
-
が得られる。
ブラウン運動などのミクロスケール由来の現象による物質の質量輸送現象を考える[5]。このとき、経験則であるフィックの法則︵フィックの第一法則︶により流束は
と密度の勾配で与えられる。係数 κ は拡散係数と呼ばれ、次元
をもつ。拡散係数が定数の時、連続の式から拡散方程式
が得られる。