ブラ-ケット記法
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ブラ-ケット記法︵ブラ-ケットきほう、英: bra-ket notation︶またはディラックの記法[1]︵ディラックのきほう、英: Dirac notation︶は[注 1]、量子力学における量子状態を記述するための標準的な記法である。
ブラケット︵bra-ket︶という呼称は、量子状態をブラ︵bra︶ ⟨φ| とケット︵ket︶ |ψ⟩ と呼ばれる2つのベクトルで表すこと、またブラとケットの内積 ⟨φ|ψ⟩ が括弧︵bracket︶を成すことに由来する。
ブラケット記法は1939年のポール・ディラックの論文(Dirac 1939)で提案された。ディラックの教科書 the principles of quantum mechanics では1947年の第3版からブラケット記法を採用している[2]。
で表し、ケットに対する適用を
と表す。ブラケット記法において、以下の関係を満たすブラへの作用素は、ケットに対する作用素と同じ記号で表される。
通常、上記の内積は括弧を外して
と表される。
また特に任意のケット |ψ⟩ に作用してケット |η⟩⟨ξ|ψ⟩ を与える作用素は |η⟩⟨ξ| と表される。また同様のブラに対する作用素も同じ記号で |η⟩⟨ξ| と表される。
また、ある状態
において、観測可能量
の期待値はブラ ⟨ψ| とケット ˆO|ψ⟩ の内積
として表される。
初学者向けの説明として、ケットは列ベクトル、ブラは行ベクトルに対応させる場合がある︵行列表示を参照︶。
連続基底ではデルタ関数を用いて
となる。
また正規直交基底の完全性は離散基底について、
連続基底について、
と表現される。ただし連続基底の場合の記述は数学的に逸脱があり、本来ヒルベルト空間の元として存在しない﹁固有ベクトル﹂
があるかのように書いている[4]︵量子力学の数学的定式化#スペクトル分解と観測も参照︶。
と定義する。この時 a† がフェルミ粒子を表す演算子なら、これらは反交換関係 {a †
α , a †
β } = 0 を満たすので、
となり、反対称化されている。
また a† がボース粒子を表す演算子であれば、これらは交換関係 [a †
α , a †
β ] = 0 を満たすので、
となり、対称化されている。
ただし、位置を表す演算子
の固有値を x、対応する固有ケットを |x⟩ とする‥
。
ブラ・ケット[編集]
ブラ ⟨φ| はケット |ψ⟩ のなすベクトル空間の双対空間の元として定義される。ケットをケットへ写す線型な関数︵線型作用素︶を性質[編集]
ブラの随伴はケット、ケットの随伴はブラである。利点と欠点[編集]
この記法の利点として ●基底に依存しない記述が可能 ●固有値が離散、連続どちらの場合も統一的に扱える ●中身の書き方を自由に工夫して記述できる︵パラメータだけを並べて |n, l, m⟩ としたり、|生きている猫⟩ と書くこともできる︶ などがある[3]。無限次元での取り扱い[編集]
ディラックの説明によればケット |ψ⟩ の空間においてブラ ⟨φ| は線形汎関数を表す、すなわちブラは双対空間に属しており、無限次元の場合ブラの空間はケットの空間より広い場合がある。しかし、ブラの空間にはケットの空間と同型の部分空間が必ず存在し、ケットの内積は常に定義できる。量子力学においては、ケットもブラも量子状態を過不足なく表すもので、ケットに対応しないブラには物理的意味がないので、ブラの空間としてはケットの空間と同型のものしか考えない。正規直交基底とブラケット記法[編集]
正規直交基底のうち2つのラベルを α, β として、内積をブラ-ケット記法で表すと、離散基底ではクロネッカーのデルタを用いて第二量子化とブラケット記法[編集]
第二量子化された粒子生成演算子 a† を用いて2粒子状態を波動関数との関係[編集]
ケット |ψ⟩ と、︵位置表示の︶波動関数 ψ(x) の関係は以下のように表される[5]。出典[編集]
- ^ Dirac 1968.
- ^ Dirac 1947, PREFACE TO THIRD EDITION.
- ^ 北野 2013.
- ^ 原 2009, p. 9, 3.1.1 Dirac の記法と三つ組み.
- ^ 北野 2010, pp. 95–96.
注釈[編集]
- ^ 以下、本稿では「ブラケット記法」と呼ぶ。